26.1 (а) Опишите, каким способом интерферометр Майкельсона можно было бы использовать для измерения показателя преломления воздуха. Нарисуйте оптическую схему такой установки.

26.1.(б).Как с помощью принципа Гюйгенса-Френеля можно обосновать с волновой точки зрения закон прямолинейного распространения света в однородной среде.

Каждая точка волновой поверхности является источником сферических вторичных колебаний. Волновая поверхность – это геометрическое место, где колебание происходят в одинаковой фазе. Проводим касательные к этим волнам - получаем параллельную волновой поверхности плоскость. Процесс можно повторять, при этом мы будем получать параллельные волновые поверхности. Это свидетельствует о прямолинейном распространении света.

26.1.(в).Что такое поляроиды? Их назначение и принцип действия.

Поляроид, поляризационный светофильтр, один из основных типов оптических линейных поляризаторов; представляет собой тонкую поляризационную плёнку, заклеенную для защиты от механических повреждений и действия влаги между двумя прозрачными пластинками (плёнками). Поляроид изготавливается из вещества, обладающего свойством дихроизма – способностью неодинаково поглощать волны разной поляризации. Поляроиды, преобразуют неполяризованный свет в линейно поляризованный, т.к. пропускают свет только одного направления поляризации. Это свойство широко используется для ослабления интенсивности света в солнцезащитных очках, в автомобильных фарах, в фотографии для устранения бликов и т.п. Важные преимущества поляроидов — компактность, большие рабочие апертуры (максимальные углы раствора сходящегося или расходящегося падающего пучка, при которых прошедший свет ещё поляризован полностью) и практически полное отсутствие ограничений в размере.

26.1 (г) Чему равна интенсивность главных максимумов при интерференции N когерентных волн (многолучевая интерференция) по отношению к интенсивности одной волны.

На рис. показано только несколько щелей. Дифракционная картина от решетки получается в результате дифракции на каждой щели и интерференции лучей, падающих от разных щелей. Главные максимумы соответствуют таким углам , для которых колебания от всех N щелей складываются в фазе, т.е. А_макс=NA_, где A_ - амплитуда колебания, посылаемого одной щелью под углом . Интенсивность максимума I_макс=N² I_ т.е. может превышать в сотни миллионов раз интенсивность максимума, создаваемого одной щелью (для хороших решеток N достигает нескольких десятков тысяч).